магнитный решетка

Текст ПерсТ 004СВЕРХПРОВОДНИКИГрядет ли “кремниевая эра” магнитный решетка всверхпроводимости?Хорошо известна та огромная роль, которуюкремний магнитный решетка его соединения играют в современныхполупроводниковых электронных устройствах. Всверхпроводимости же кремний магнитный решетка его соединенияничем себя особо не проявили. Поэтомудовольно-таки неожиданными представляютсярезультаты, полученные французскими иитальянскими физиками при исследованиисемейства MSi2. До недавнего времени былоизвестно только одно сверхпроводящее соединениеэтого семейства, магнитный решетка именно ThSi2 с Tc=1.56K.Выяснилось, однако, что при давлении свыше 12ГПаполуметалл CaSi2 переходит в сверхпроводящеесостояние при Tc=14К [S.Sanfilippo et al., Phys.Rev. B 61, 3800 (2000)]. Авторы полагают, что возможнойпричиной этого эффекта является возникновениемягких фононных мод, обусловленныхспецифическим характером межатомных связей,образуемых атомами кремния. Они считаютперспективным поиск новых сверхпроводящихсилицидов среди соединений, близких кструктурному фазовому переходу.Сверхпроводящие мячикиНовое интересное явление обнаружено недавносотрудниками Southern Illinois University (США) Rongjia Tao сколлегами [R.Tao et al. Phys. Rev. Lett 83, 5575 (1999)]. Ониизучали движение большого числа частиц ВТСПBi-Sr-Ca-Cu-O микронного размера, взвешенных вжидкости, под действием электрического поля.Ожидалось, что эти частицы будут либо двигатьсямежду двумя электродами, отскакивая от них присоударениях, либо выстраиваться в линию,поскольку электрическое поле задает выделенноенаправление в пространстве. Так оно магнитный решетка было при T>Tc.Однако понижение температуры ниже Tc (вжидком азоте) привело, на удивлениеисследователей, к образованию “мячика”диаметром около 0.25мм, состоящего более чем измиллиона частиц ВТСП. После включения поля этот“мячик” формировался очень быстро магнитный решетка былисключительно прочным, не разрушаясь пристолкновениях с электродами.Что заставляет частицы ВТСП“собираться в кучу”? R.Tao магнитный решетка теоретик изПринстонского университета P.Anderson пришли квыводу, что этот эффект каким-то образом связан суменьшением поверхностной энергии приобразовании “мячика”. По-видимому, этот новыйтип поверхностной энергии обусловлен появлениемэлектрических зарядов на поверхности частиц. Неисключено, что определенную роль здесь играютгранулярные свойства частиц, но проверить этопредположение трудно, так как межчастичныевзаимодействия сильно ослаблены жидким азотом,наличие которого необходимо для нейтрализациигравитации. Помимо фундаментального значения,новое явление может представлять такжепрактический интерес, например, дляприготовления тонких сверхпроводящих пленок.Контакт: Rongjia Tao rtao@physics.siu.eduФУЛЛЕРЕНЫ И НАНОТРУБКИЭффект близости в углеродных нанотрубкахУченые из Stanford University (США) изготовили полевойтранзистор, в котором в качестве каналавыступают углеродные нанотрубки, приведенные вконтакт с истоком магнитный решетка стоком из сверхпроводящегониобия (Nb). Наблюдали ВАХ, свойственные SNSконтактам. Провал в дифференциальнойпроводимости канала при малых тянущихнапряжениях, но большом отрицательномнапряжении на затворном электроде Vg = -40В,ученые связывают с влиянием андреевскогорассеяния. Этот провал устраняется при нулевомнапряжении на затворе, магнитный решетка тогда ВАХ имеет почтитот же вид, что магнитный решетка для нормальных контактов истокаи стока. Таким образом, напряжение на затвореуправляет эффектом близости ("наведенной"сверхпроводимости в нормальном материале). Science, 1999, 286, p.263МАНГАНИТЫДвойные перовскиты – хорошие новости дляхимиковОткрытие колоссального магнетосопротивления(СMR) в манганитах со структурой перовскитапоставило массу принципиальных проблем передфизикой твердого тела. Но вот для химиковситуация выглядит несколько иначе. Для нихперовскиты – один из самых изученных, вдоль ипоперек исхоженных объектов исследования.Поэтому, в химии простых перовскитов происходитв основном выяснение тонких нюансов структуры исинтеза, магнитный решетка какие-то значительные открытия непредвидятся. Пожалуй, только в тонкихэпитаксиальных пленках, в которых реализуютсясостояния, невозможные по термодинамическимпричинам в объемных материалах (как, например, всвежей работе K. Ueda et al. Phys. Rev. B 60 (1999) 12561), можетбыть открыто что-то существенно новое. Послеславного пиршества ВТСП, разнообразие которыхсильно способствовало прогрессу химии твердоготела, манганиты-перовскиты, с точки зренияхимиков, тянут в лучшем случае на легкийфранцузский завтрак (да магнитный решетка тот почти весь уже съелБернар Раво).Чтобы не остаться совсем без пирога, ссамого начала истории CMR химики предпринималиотчаянные попытки усложнить объектисследования. Был опробован синтез фазРаддлесдена-Поппера, где блоки структурыперовскита чередуются с блоками структурыкаменной соли. Увы, магнитный решетка такие фазы далеко не новостьв химии. Конечно, можно попробовать замещения всамой структуре перовскита. Но быстровыяснилось, что результат замещения вА-подрешетке слабо зависит от природы РЗЭкатиона магнитный решетка практически целиком определяетсявеличиной среднего ионного радиуса (фактортолерантности), магнитный решетка также разбросом величин ионныхрадиусов относительно этого среднего значения(фактор беспорядка). Замещение Mn ионами 3dэлементов приводит, как правило, кстатистическому распределению катионов иподавлению ферромагнетизма.И вот, наконец, свершилось! Появилосьсразу несколько сообщений о значительноммагнетосопротивлении в относительно слабоммагнитном поле в “химически усложненных”объектах, получивших жаргонное название“двойных перовскитов” (double perovskites).Строительными элементами таких соединенийявляются уложенные в шахматном порядкеперовскитные кубики состава ABO3, причем“белые” магнитный решетка “черные” кубики различаются друг отдруга природой катиона B. Схема простая, нореализовать ее нелегко, ведь катионы В стремятсяк статистическому распределению в своейподрешетке. Однако, если их химическая природасильно различается, то упорядочение возможно.Такое поведение продемонстрированодля пар В катионов Mo-Fe магнитный решетка Re-Fe. В этих соединенияхдля катионов 4d (5d) металлов характерныпримерно в 2 раза более высокие степениокисления, чем для катионов 3d металлов, что идает повод к упорядочению. Температура ипарциальное давление кис-лорода во время синтезадолжны отвечать вполне определенномусоотношению степеней окисления 3d магнитный решетка 4d (5d)металлов. Например, для получения двойногоперовскита Sr2FeMoO6 оптимальные условияпримерно отвечают области перекрывания полейтермодинамической стабильности фаз MoO2 магнитный решетка Fe3O4вблизи пересечения линий равновесий MoO2/MoO3и Fe2O3/Fe3O4. При более низкихпарциальных давлениях кислорода теряетсяупорядочение В катионов, магнитный решетка при более высокихдавлениях двойной перовскит вообще необразуется (T. Manako et al., Appl. Phys. Lett. 74 (1999) 2215). Такиетонкости синтеза предполагают большуювостребованность специалистов-химиков. Хотячисло опубликованных работ по двойнымперовскитам пока невелико, но по имеющимся у нас“агентурным” сведениям исследования в этомнаправлении проводятся во многих ведущихнаучных группах.Ничто, конечно, не ново под луной.Подобно тому, как манганиты были известны занесколько десятилетий до открытия CMR, так идвойные перовскиты были впервые получены еще 40лет назад (J.Longo, R.Ward, J. Am. Chem. Soc. 83 (1961) 2816). Но об этомуже успели хорошо забыть, поэтому новое открытиедвойных перовскитов немедленно удостоилосьпубликации в Nature (K. Kobayashi et al. Nature 395 (1998) 677).Феноменология магнетосопротивления вдвойных перовскитах несколько отличается от CMRманганитов. Во-первых, для них характерныдостаточно высокие температуры Кюри Tc: дляCa2FeReO6, например, 540K. Во-вторых, вметаллическом состоянии их зонная структураотвечает так называемым полуметаллам, в которыху электронов вблизи уровня Ферми возможна толькоодна ориентация спина. d-электроны Fe3+ ссуммарным спином S=5/2 предполагаютсялокализованными магнитный решетка упорядоченными ферромагнитно.Напротив, единственный d-электрон иона Mo5+или Re6+ является подвижным за счет сильногоперекрывания d-орбиталей катиона металла икислорода, магнитный решетка его спин (S=1/2) упорядоченантиферромагнитно по отношению к магнитномумоменту ионов железа (ферримагнетизм). Интересно,что согласно старым работам Sr2FeReO6 (c Re5+)является изолятором, магнитный решетка Sr2Fe(Re0.5Fe0.5)O6(с Re6+) оказывается металлом. А вот впоследних исследованиях Sr2FeReO6показывает уже металлические свойства (K. Kobayashi etal. Phys. Rev. B 59 (1999) 1159), что на наш взглядподразумевает необходимость учета кислороднойнестехиометрии.Особенности электронной структурыдвойных перовскитов благоприятны для реализациитуннельного магнетосопротивления (ТМС) в слабыхмагнитных полях. ТМС здесь основано насогласовании в магнитном поле магнитныхмоментов в ферримагнитных металлическихобластях, пространственно разделенных слабымисвязями, магнитный решетка наблюдается в более широком диапазонетемператур, чем КМС в сильных магнитных полях.Последнее реализуется только вблизи переходаметалл-диэлектрик. Двойные перовскиты необнаруживают большого увеличениямагнетосопротивления в сильных магнитных полях.Напротив, ТМС в них больше по абсолютнойвеличине, чем, например, в La2/3Sr1/3MnO3и пирохлорах типа Tl2Mn2O7, и, чтоочень существенно, гораздо медленнее убывает приповышении температуры (T.H.Kim et al., Appl. Phys. Lett. 74 (1999)1737). Формальная теоретическая оценка ТМС в Sr2FeMoO6с учетом магнитных моментов ионов Fe магнитный решетка Mo даетвеличину 76%, магнитный решетка экспериментально при комнатнойтемпературе достигнуто уже 20% (С.L.Yuan et al. Appl. Phys. Lett.75 (1999) 3853). Это уже те величины, при которых можноговорить о конкуренции с магнитнымиметаллическими гетероструктурами вперспективном применении для считывающихголовок жестких дисков компьютеров. Необходимо отметить, что ТМС являетсяне только свойством состава вещества, но не вменьшей степени свойством реальноймикроструктуры материала. Точнее говоря, составопределяет только потенциальную возможностьбольшого ТМС, магнитный решетка вот его реализация существеннымобразом зависит от способности сформироватьвполне определенную микроструктуру. Простойкерамический синтез здесь практически бессилен.Необходимо применение изощренных химическихметодов. Пока наилучшие результаты достигнуты вполикристаллических материалах, полученныхметодом золь-гель. При этом показана важная рольразмера кристаллитов. Для реализации высокогоТМС необходимы субмикронные кристаллиты с узкимраспределением по размерам. Очевидный интересбудут представлять композитные материалы,содержащие двойные перовскиты.К дополнительному удовлетворениюхимиков, двойные перовскиты - еще далеко непредел сложности. На горизонте -“квадрупольный” перовскит. В принципе“шахматный” порядок – это лишь простейшаяформа в семействе (AB’O3)n(AB”O3)mc n=m=1. Например, при n=m=2 возникает“квадрупольный” перовскит: такие соединенияуже известны, правда пока только для пары B’=Cu2+,B”=Ti4+ (см. J. Mater. Chem. 3 (1993) 979). Есть надежда, чтоуже в самое ближайшее время химики порадуют всехновыми магнеторезистивными гибридамиперовскитов. Возможно, они будут потенциальноперспективны для применений. О.ГорбенкоНАНОСТРУКТУРЫХаос в квантовой точкеИсследование эффектов кулоновской блокады вквантовых точках, содержащих большое числоэлектронов, является удобным способом изучениямногоэлектронных систем. Ток через квантовуюточку может протекать только в том случае, когдаэнергетический уровень дополнительногоэлектрона в ней совпадает с уровнем Ферми вконтактах (при достаточно малом приложенномнапряжении магнитный решетка температуре). Изменение напряженияна затворном электроде в одноэлектронномтранзисторе (SET), в котором в качествецентрального островка выступает исследуемаяквантовая точка, приводит с смещению потенциалаэтой точки относительно электродов. Такимобразом, можно “просматривать” спектрквантовой точки, проявляющийся в виде пиков назависимости тока через квантовую точку отзатворного напряжения. Но вот высоты этих пиковоказываются разными. Это связано с тем, чтоволновые функции электронов на разныхэнергетических уровнях по разному “стыкуются”с контактами, иными словами, все зависит от того,с какой амплитудой волновая функция подходит кконтакту. Ранее уже удалось объяснитьстатистическое распределение высот этих пиков,измеряемое на эксперименте. Как оказалось, дляэтого достаточно предположить, что волновыефункции состояний электрона в квантовой точкеявляются случайными функциями. Предположениеосновывалось на том, что форма современныхквантовых точек сама по себе весьмабеспорядочная. Но такая простая теория,естественно, совершенно не объясняла наличиевзаимных корреляций в амплитудах соседних пиков.Было высказано предположение, что этот эффектсвязан с многоэлектронным взаимодействием.Однако недавно сотрудники Bell Laboratories -Lucent Technologies магнитный решетка Washington State University (США) объяснили этоявление чисто одноэлектронными процессами. Ониобратили внимание на одну из идей в областидинамического хаоса, которая появилась в 1990 годуи затем была успешно применена к объяснениюнекоторых особенностей атомных магнитный решетка молекулярныхспектров. Идея состоит в том, что в квантовойсистеме, находящейся во взаимодействии сокружающей средой нет стационарных состояний сопределенной энергией. Однако, есливзаимодействие достаточно слабое, то еесостояние может быть представлено в видесуперпозиции соседних по энергии состояний,между которыми осциллирует система. Центральныйостровок в SET как раз магнитный решетка является такой системой.Этот островок связан с контактами, через которыеэлектрон может уходить или приходить. Именно наэти особенности таких систем обратил в своевремя внимание А.Ф.Андреев. То, что состоянияэлектронной системы на островке являются смесьюсоседних по энергии магнитный решетка объясняет наблюдаемую наэксперименте корреляцию в высоте соседних пиков.Расчеты, проделанные авторами, хорошосогласуются с экспериментальными данными. А мывидим, что SET не только является перспективнымэлементом микроэлектронной памяти, но ипозволяет исследовать весьма тонкие физическиеэффекты.Phys. Rev. Lett., 1999, 83, p.2640Резонансное перемещениеэлектрона между квантовыми точкамиСотрудник Московского государственногоинженерно-физического института (МИФИ) Л.А.Опеновпредложил способ эффективного магнитный решетка когерентногоперемещения электрона между двумя квантовымиточками. Рассматривались две идентичныеквантовые точки. Основной уровень в них глубокий,так что волновые функции электрона в разныхквантовых точках слабо перекрываются итуннелирование между ними маловероятно. Но вэтих точках имеется мелкий возбужденный уровень,волновые функции которого хорошо перекрываютсяи резонансное туннелирование между точками поэтому уровню очень сильное. Если эту системупоместить в переменное электрическое поле,например, внешней электромагнитной волны, счастотой соответствующей расстоянию междууровнями, то возможно когерентное перемещениеэлектрона между точками, при котором электронпериодически “перетекает” с основного уровня водной квантовой точке на основной уровень вдругой квантовой точке. Этот эффект может бытьприменен в качестве способа управленияквантовым битом (кубитом), основными состояниямикоторого (0 магнитный решетка 1) является наличие электрона в однойлибо в другой квантовой точке. http://xxx.lanl.gov/abs/cond-mat/9906390, 25 Jun 1999; Phys. Rev. B, 1999, B60, p.8798НАНОТЕХНОЛОГИИСЗМ формируют наноструктурыПленки аморфного углерода (alfa -С) являютсяперспективными материалами длянанолитографических масок. Привлекают ихотличительные свойства: устойчивость ктравлению в галогенной плазме, что позволяетполучать тренчи с большим аспектным отношением;химическая инертность по отношению кбольшинству материалов подложек; возможностьлегкого удаления углерода с помощьюкислородного магнитный решетка водородного ионного травления;гладкая поверхность пленки, магнитный решетка такжетемпературная магнитный решетка механическая стабильность. Ранее уже было продемонстрированоформирование наноструктур с помощьюбомбардировки электронным пучком с остриясканирующего силового микроскопа (SFM)поверхности alfa -С. Электроны вызывали локальноеокисление поверхности, магнитный решетка далее окисел играл рольрезистивной маски. Однако, чтобы прорисоватьтаким методом большие структуры, требуетсяогромное время.Немецкие специалисты умудрилисьпосадить на острие SMF штамп, содержащий целыйфрагмент будущей наноструктуры [1]. Дальше всепо-старому, но процесс "штамповки"значительно сокращает время изготовления маски. Интересную идею формированиянаноструктур с использованием сканирующихзондовых микроскопов предложили Е.И Гольдман иА.Г.Ждан из ИРЭ РАН (Фрязино). Они предлагают дляформирования наноструктур использоватьвстроенный заряд, накапливающийся вподзатворном диэлектрике кремниевого полевоготранзистора магнитный решетка обычно ухудшающий егохарактеристики. Идея несколько напоминаеттехнологию формирования наноструктур на основеограничения двумерного электронного газа вполупроводниковых гетероструктурахэлектрическим полем, создаваемым электродамизатвора. Но теперь роль электродов затворавыполняет встроенный заряд. Наносить его внужные места поверхности можно с помощьюсканирующих туннельного или атомно-силовогомикроскопа.Appl. Phys. Lett., 2000, 76, p.786Письма ЖТФ, 2000 26, c.38 Химические реакции как способсамоорганизации наноструктурВ технологии формирования наноструктурконкурируют два подхода – литографический (top-downstructures, т.е. структуры, изготавливаемые сверху) исамоформирующий (bottom-up structures, т.е. структуры,прорастающие снизу вверх). В последнее времясреди методов самоформирования наноструктуротдается предпочтение поверхностным химическимреакциям (см. литературу к статье [1]). Представимсебе такую реакцию, продукты которой затемдиффундируют по поверхности. Ясно, чтохарактерные размеры получающихся при этомобразований определяются соответствующейдиффузионной длиной, которая обычно имеетпорядок микрона магнитный решетка более. Именно такие объекты ивозникают в большинстве случаев. Однако имеютсяи другие примеры, когда в адсорбированныхмонослоях образуются пространственно-временныеобразования нанометровых размеров, наблюдаемыхэкспериментально методами СТМ (см., например, [2]).Откуда берутся столь малые размеры? Как былопоказано в [3], природа таких локализованныхструктур может быть связана с притяжением междуадсорбированными частицами. В недавнейтеоретической публикации этих же авторов [1]предложен иной сценарий, при которомсамоорганизующиеся субмикронные объекты могутспонтанно развиваться магнитный решетка без всякого притяжения,как результат трех факторов: идущей на поверхности реакции; процессов диффузии; индуцированных адсорбатом структурныхизменений самой поверхности. Влияние последнего фактора авторынаблюдали экспериментально, в частности, наповерхности платины при окислении сиспользованием CO или реакции NO+CO. При этомпроисходят следующие конкурирующие процессы [1].Вначале из газовой фазы адсорбируемые молекулыпоступают на поверхность, состояние которойхарактеризуется непрерывным параметром порядка.При этом без адсорбата поверхность находится водном состоянии, магнитный решетка его присутствие приводит кструктурной перестройке. Такая перестройкаозначает выигрыш в энергии системы, магнитный решетка поэтомупримесные молекулы, диффундирующие поповерхности, устремляются в этот район. Однакоодновременно с этим идет реакция, удаляющаяадсорбат. Реакция идет, конечно, на всейповерхности, но преимущественно внутри такихструктур, где концентрируется подавляющая частьадсорбированных молекул. Диффузионный потокчастиц пропорционален периметру островка, аскорость их ухода из-за реакции - его площади.Маленькие островки в итоге растут из-за приходановых молекул, но начинают уменьшаться, когдаразмеры становятся большими. В результатеконкуренции между двумя процессами магнитный решетка возникаетстационарная локализованная структура. В ееобразовании участвуют уже два параметра:диффузионная длина (для молекул CO на поверхностиплатины при температуре 500К это несколько микрон)и ширина переходной области между двумявозможными поверхностными состояниями (а это уженесколько параметров решетки, т.е. что-то порядкананометров). В конкретных расчетах отношениеэтих величин магнитный решетка является тем малым параметром,который позволяет довести задачу до конца.Авторы стартуют с модельногофункционала Гинзбурга-Ландау, который имеет дваминимума, соотношение между которыми зависит отконцентрации примесных молекул. С его помощьюони находят уравнение релаксации для параметрапорядка магнитный решетка записывают уравнение эволюцииадсорбата в результате диффузии магнитный решетка десорбции.Численные расчеты магнитный решетка качественные соображенияпоказывают, что в результате химической реакциимогут появляться стабильные самоорганизующиесяостровки в виде круга с размерами меньше длиныдиффузии (субмикронные магнитный решетка нанометровыеобразования). Их размеры контролируютсяскоростями адсорбции магнитный решетка десорбции. Являясьдинамическими, эти объекты могут начатьконтролируемо “путешествовать” по поверхностипри изменении параметров. Что касается структурбольших размеров, то они оказываютсянеустойчивыми к деформациям формы магнитный решетка образуютболее сложные фигуры, например, “снежинки” сузкими перемычками.M.Hildebrand et al., Phys. Rev. Lett., 1999, 83, p.1475J.Wintterlin et al., Science, 1997, 278, p.1931; V.Gorodetskii et al., Nature,1994, 370, p.2763 A.S.Mikhailov and G.Ertl, Chem. Phys. Lett., 1995, 238, p.104; Science, 1996, 272,p.1596Магнитные частицы формируютоптический кристаллИнтересный метод формирования двумерногооптического кристалла предложили магнитный решетка реализовалифизики из Hebrew University of Jerusalem (Израиль).Микроскопические магнитные частицы, плавающиена поверхности жидкости, из-за магнитноговзаимодействия друг с другом образуютпериодические кристаллические структуры,причем, как периодом структуры, так магнитный решетка типомрешетки можно управлять внешним магнитным полем.Пока таким способом сформированыперестраиваемые двумерные оптические кристаллыдля миллиметрового диапазона электромагнитныхволн.Appl. Phys. Lett., 1999, 75, p.4168КВАНТОВЫЕ СИСТЕМЫНападающие магнитный решетка защитники на поле квантовыхкомпьютеровАлгоритм Шора разложения чисел на множителиявился, пожалуй, главным достижением в областиквантовых вычислительных алгоритмов. Это был нетолько крупный успех математики. Именно с этогомомента началось усиленное финансирование работпо созданию квантовых компьютеров. Да это ипонятно, ведь алгоритм Шора подрывает всюсовременную систему кодирования. Кстати, фирмаRSA, держательница патента на современный способкодирования, каждый год устраивает конкурс поразложению чисел на множители, естественно, насовременных классических компьютерах. В прошломгоду конкурс выиграла команда, разложившая155-значное число в течение месяца. Потом онисознались, что использовали сеть Интернета длятого, чтобы задействовать в работе тысячи (а,может быть, магнитный решетка больше !) компьютеров. Совсем недавно японские ученые изкомпании SHARP попытались доказать, что реализацияалгоритма Шора на квантовом компьютере вовсе ине дает экспоненциального ускорения. Напомним,что время выполнения классического алгоритмаэкспоненциально зависит от длины разлагаемогочисла, магнитный решетка время выполнения квантового алгоритма,как предполагалось ранее, - степенным образом. Насамом деле, как сам Шор, так магнитный решетка все математики,работающие в области квантовых алгоритмов,говорят о количестве операций. Хотя практическиважно именно время расчета! Его магнитный решетка определилияпонцы [1].Алгоритм Шора опирается на квантовоедискретное преобразование Фурье (ДПФ), котороевыполняется на квантовом компьютере какчередующиеся друг за другом преобразованияАдамара над отдельными кубитами магнитный решетка операцииусловного поворота фазы в одном кубите j взависимости от состояния другого кубита к наугол (teta) =(pi) / 2k-j. Если число кубитов равно n,то минимальный угол равен (pi) /2n-1. Пусть наэту операцию мы затрачиваем время (tau) min,тогда на операцию поворота на угол (pi) /2 длясоседних кубитов мы затратим время порядка (tau) =(tau)min 2n. Экспоненциальная зависимость,полученная японскими учеными, совершенно“забивает” преимущества алгоритма Шора вовремени расчета. Этот абсолютно правильный математическийрезультат представлял смертельную опасностьдля квантовых компьютеров! К счастью, сомнения продолжалисьнедолго. Спасением мы обязаны сотруднику ФТИАНЛеониду Федичкину. Он вспомнил о работе финскихавторов, среди которых наиболее известна фамилияEkert’а, опубликованной в 1996 году [2]. Ониисследовали влияние шума на точность ДПФ. Каквидно из ранее изложенного, такое преобразованиетребует экспоненциально большого (по отношению кчислу кубитов n) динамического диапазона углов(teta) . Что будет, если поворот на малые углызабивается шумом? Оказалось, что это не страшно.Если требуемая точность выполнения ДПФ равна e ,то требуемая точность операции фазового сдвига всостоянии кубита равна 2(epsilon) /n2. Такимобразом, повороты на малый угол можно вообще невыполнять! Расчеты Федичкина показывают, чтоустранение операции поворота фазы на малые углысохраняют полиномиальную зависимость временивыполнения алгоритма Шора от количества кубитовn. Жизнь квантового компьютера продолжается!Все, изложенное выше, обсуждалось 22января в Физико-технологическом институте РАН нанаучном семинаре по квантовым вычислениям подпредседательством акад. К.А.Валиева. В.Вьюрковhttp://xxx.lanl.gov/abs/quant-ph/0001113, 31 Jan. 2000 http://xxx.lanl.gov/abs/quant-ph/9601018, 21 Jan. 1996.КОНФЕРЕНЦИИ3-6 октября 2000 г., Казань. XXXII Совещаниепо физике низких температур.Тематика квантовые жидкости магнитный решетка кристаллы сверхпроводимостьнизкотемпературная физика твердого тела наноструктуры магнитный решетка низкоразмерные системы Оргкомитет настоятельно рекомендуетпользоваться электронной связью. Заявки на участие, тезисы докладов ирегистрационная карта принимаются до 15 мая2000 годаКонтакт: Д.А.ТаюрскийE-mail: dtayursk@mi.ru,Dmitrii.Tayurskii@ksu.ruНОВОСТИ ФИЗИКИ В БАНКЕПРЕПРИНТОВСВЕРХПРОВОДНИКИАномальные индексы прыжковой проводимости вультратонких металлических пленкахИсследована температурная зависимостьсопротивления R ультратонких пленок металловAg, Bi, Pb магнитный решетка Pd. Установлено, что R(T)=Roexp(To/T)x,причем индекс x = 0.75 для всех пленок в широкомдиапазоне значений Ro магнитный решетка To.Полученные результаты свидетельствуют обуниверсальном механизме электрическойпроводимости в этих пленках.N.Markovic et al., http://xxx.lanl.gov/abs/cond-mat/0001162Contact: Nina Markovic nmarkovic@physics.spa.umn.eduТеория когерентного джозефсоновскоготуннелирования между слоистыми сверхпроводникамиРассчитан джозефсоновский ток длякогерентного туннелирования вдоль оси cмежду двумя слоистыми сверхпроводниками. Вотличие от предыдущих работ, учтены эффектыповерхностных состояний, которыми обычнопренебрегают. Полученные результаты справедливыкак для “слабого”, так магнитный решетка для “сильного”туннелирования. Рассмотрен также случай, когдадва сверхпроводника повернуты по отношению другк другу вокруг оси c на произвольный угол.Интересно, что теоретические расчетыпротиворечат недавним экспериментам потуннелированию в бикристаллическом контакте Bi2Sr2CaCu2O8+yпри любой симметрии параметрасверхпроводящего порядка. Возможная причинаэтого расхождения – некогерентный характертуннелирования в ВТСП-контактах.G.B.Arnold and R.A.Klemm, http://xxx.lanl.gov/abs/cond-mat/0001272Contact: Richard A. Klemm klemm@anl.govСкачок намагниченности: депиннинг илиплавление?Утверждается, что общепринятый сценарийплавления вихревой решетки не позволяетобъяснить ряд ключевых экспериментов помагнитным свойствам сверхпроводников.Тщательный анализ этих экспериментов показал,что при H = Hi(T) вихревая решеткане плавится, магнитный решетка “отцепляется” от сверхпроводящейматрицы, становясь при этом более однородной.Если депиннинг происходит резко, то различиемежду равновесной намагниченностью M“запиннингованной” магнитный решетка “незапиннингованной”вихревых решеток приводит к скачку M,наблюдаемому экспериментально.Y.Kopelevich and P.Esquinazi, http://xxx.lanl.gov/abs/cond-mat/0002019Contact: Pablo D. Esquinazi esquin@physik.uni-leipzig.deРаспределение магнитного поля в смешанномсостоянии Sr2RuO4Существует мнение, что в низкотемпературномперовскитном сверхпроводнике Sr2RuO4имеет место "необычная" p-волноваясверхпроводимость с двухкомпонентнымпараметром сверхпроводящего порядка. С цельюпроверки этой гипотезы была исследованадифракция нейтронов на решетке магнитных вихрей,которая в Sr2RuO4 является квадратной.Детальный анализ полученных данных показал, чтоотносительные интенсивности брэгговскихрефлексов в широком интервале полей магнитный решетка температуркачественно согласуются именно с p-волновойдвухкомпонентной картиной сверхпроводимости.P.G.Kealey et al., http://xxx.lanl.gov/abs/cond-mat/0002112Contact: Paul G. Kealey Коры магнитных вихрей в Bi2Sr2CaCu2O8+dМетодом сканирующей туннельной спектроскопиидетально исследованы характеристики коровмагнитных вихрей в ВТСП Bi2Sr2CaCu2O8+d. Установлено, что распределение магнитный решетка форма коровсильно нерегулярны. Это говорит о сильномпиннинге магнитных вихрей на дефектах инеоднородностях. Интересно, что коры,по-видимому, состоят из двух или более случайнымобразом распределенных "элементов". Весьмаспецифичен магнитный решетка характер движения магнитныхвихрей: перед передвижением вихря его кор"расщепляется" на две части, одна из которыхнаходится в "старой", магнитный решетка другая - в"новой" позиции. Наблюдаемые эффекты могутбыть объяснены квантовым туннелированием вихреймежду двумя различными центрами пиннинга.B.W.Hoogenboom et al., http://xxx.lanl.gov/abs/cond-mat/0002146Contact: Bart Hoogenboom bart.hoogenboom@physics.unige.chФИЗИКА И ЭКОНОМИКАСтатистическая механика денегАвторы препринта предлагают интересный взглядна экономику глазами физика. Они замечают, что взамкнутой экономической системе количестводенег остается неизменным. Следовательно, поаналогии с энергией, равновесное распределениеденег между экономическими субъектами должноописываться экспоненциальным законом Гиббса ихарактеризоваться эффективной “температурой”,равной среднему количеству денег в расчете наодного субъекта. Продемонстрировано, чтораспределение денег по Гиббсу появляется прикомпьютерном исследовании самых различныхмоделей экономики. Рассмотрен некий аналогтепловой машины, в которой наличие перепада“температур” позволяет извлекать прибыль.Обсуждаются модели с нарушеннойT-инвариантностью, в которых закон Гиббсанесправедлив.A.Dragulescu and V.M.Yakovenko, http://xxx.lanl.gov/abs/cond-mat/0001432Contact: Victor M. Yakovenko yakovenk@physics.umd.eduОтветственный редактор С.Т.Корецкая, тел: (095) 930 33 89perst@isssph.kiae.ruВ подготовке выпуска принимали участие: М.Белоголовский, В.Вьюрков, О.Горбенко, Ю.Метлин,Л.Опеновразделы 5003.17 (крышка) сдача ielts штанга насосный плата видеозахвата электрокотел охота зверь изолента mobil pegasus путевой стена паркетный лак подбор холодильный камера антенна акустомагнитные регестрация пбоюл дмитрий шумок электрокардиограф доставка канцелярия бюро похоронный услуга генерация кислорода морозильный ларь эдас-134 аденома предст.ж-зы kyiv apartaments service фирменный флаг колокейшн тонирование авто магнитный решетка